1研究背景 1.1铁电材料 在一些电介质晶体中，晶胞的结构使正负电荷中心不重合而出现电偶极矩，产生不等于零的电极化强度，使晶体具有自发极化，且电偶极矩方向可以因外电场而改变，呈现出类似于铁磁体的特点，晶体的这种性质叫铁电性。

一般情况下，一个铁电材料的自发极化的极化方向不是单一的，而是形成几个不同极化方向的区域，我们将具有相同极化方向的一块区域叫做铁电畴。

两个不同的铁电畴之间的界壁叫做畴壁。

在电场为零的情况下，这些铁电畴无序排布，不会产生净极化强度。

但是施加一个电场后，相同方向的畴就会发生扩张，不同方向的畴就会收缩，从而产生净极化强度。

图1铁电材料的电滞回线、畴转变和电致应变曲线 如图1所示Ps为无电场时每个单畴的自发极化强度；Pr为剩余极化强度；Ec为矫顽场强。

当外加电场开始作用于未极化的样品时，其极化强度按曲线OABC增加。

但是，当使电场强度下降并回到零时，在样品上会产生剩余极化强度Pr。

欲使剩余极化强度Pr减少到零，就必须在相反的方向上施加矫顽电场Ec。

而增加反方向上的电场又会引起反方向的极化，于是形成了如图所示的整个电滞回线。